山本義隆著「熱学思想の史的展開３ 熱とエントロピー」筑摩学芸文庫（2009年刊）第32章 より引用
第31章 熱力学の大系化にむけて（利用可能なエネルギーと平衡条件） へ戻る。
［補足説明］
ここの山本氏の説明は解りにくい。別稿「熱力学関数（状態方程式曲面）の性質」4．（1）1．を参照されて下さい。
［補足説明］
上記の図に関しては別稿「熱力学関数（状態方程式曲面）の性質」３．（１）1．.～２．の説明も参照されたし。
［補足説明］
上記の“ルジャンドル変換”については別稿「ルジャンドル変換とは何か」4．の説明も参照されたし。
［補足説明］
上図を解りやすく表現し直した図は別稿「熱力学関数（状態方程式曲面）の性質」４．（２）を参照されたし。
［補足説明］
以下の例については別稿「熱力学関数(状態方程式曲面）の性質」4．(2)を参照されたし。
“クラペイロン-クラウジウスの公式”そのものについては、別稿「ファン･デル・ワールスの状態方程式」4．（3）をご覧下さい。
［補足説明］
ここの山本義隆氏の説明は解りにくい。より解り易い説明は別稿「ギブズの自由エネルギー（化学ポテンシャル）とは何か」1．（1）をご覧下さい。
［補足説明］
上図に関しては別稿「ギブズの自由エネルギー（化学ポテンシャル）とは何か」１．（２）３．の説明も参照されたし。
［補足説明］
上記のガス・タービン（ブレイトン・サイクル）につきましては、別稿「熱機関の効率（ガス動力サイクル）」1．（4）2．を参照されて下さい。
ただし、山本氏が説明されている事柄はブレイトン・サイクル全体に付いてでは無く、ブレイトン・サイクルの燃焼室を過ぎてからのことで、その後出力を取り出すタービンを経て排ガス排出口までの話です。つまり、それは上記別稿の2．（6）1．で示した図
の断熱膨張過程 ３→４ の部分 のみの話ですから、くれぐれも誤解されないで下さい。
