ランダウ、リフシュツ著「場の古典論」　2章“相対論的力学”

　ここでは、ランダウ、リフシュツ著『場の古典論』東京書籍（1964刊）の第2章“相対論的力学”の導入部§8〜§9をそのまま引用しています。別稿「相対論的力学」と対比しながらお読み下さい。また、以下で『力学』§1〜§9の考え方を繰り返し引用します。

第1章　相対性理論
§001．相互作用の伝播速度
§002．世界間隔
§003．固有時間
§004．ローレンツ変換
§005．速度の変換
§006．４元ベクトル
§007．４次元的な速度と加速度
第2章　相対論的力学
§008．最小作用の原理
§009．エネルギーと運動量
§010．分配函数の変換
§011．粒子の崩壊
§012．有功断面積の変換
§013．弾性衝突
§014．角運動量
第4章　場の方程式

上記『力学』§2はこちらを参照。

上記の§3についてはこちらを参照。


上記『力学』§2はこちらを参照。また、次節で参照する『力学』§7はこちらを参照。

ここについては別稿「アインシュタインの特殊相対性理論」３．（５）［補足説明４］に於ける式変形を参照。

上記『力学』§6はこちらを参照。








光子の運動量がＥ／ｃであると言える事はとても重要です。別稿「相対論的力学」３．（４）も参照されたし。

上記§7．（7.1）式についてはこちらを参照。

［補足説明］
　普通の教科書と違って（ｉ＝1，2，3）に於いて ｐ_i＝ｍｃｕ_i の様に ｃ が掛かっているのは、普通の教科書では

で微分しているのに対して、本稿では

で微分しているからです。 ｐ_i＝ｍｃｕ_i 中のｃはｄｓ中のｃと互いに打ち消し会いますから、次元は普通の教科書と同じです。またｐ₄＝ｉＥ／ｃとも同じ次元にしてあります。
　また、以下の力の定義に関しても（ｉ＝1，2，3）に於いて ｇ_i＝ｍｃｄｕ_i／ｄｓ の様に ｃ が掛かっているのも同様な事情による。
　
　ここで、 ｕ_i や ｐ_i の定義中の ｖ と下記ローレンツ変換式中の Ｖ との違いについては、1章§4の注1）の取り決めに従っている事を忘れないで下さい。

４元運動量や４元力については、別稿「４元速度（４元運動量、４元電流密度）、４元加速度と４元力」を参照されたし。